Здесь используется эффект втягивания ферромагнетика в то
место поля, где магнитные силовые линии "гуще"; так как поле
вращается, то вращаются и частицы.
8.1.3.1. Существование доменов в ферромагнетиках возможны
только ниже определенной температуры (ТОЧКА КЮРИ). Выше точки
Кюри тепловое движение нарушает упорядоченную структуру доме-
нов и ферромагнетик становится обычным парамагнетиком.
Патент ФРГ 1 243 791: Термолюминисцентный дозиметр, со-
держащий дозиметрический элемент, заключенный в герметизиро-
ванную прозрачную камеру и снабженный носителем
люминисцентного материала, нагреваемый индукционным путем, от-
личающийся тем, что носитель содержит ферромагнитный материал,
точка Кюри которого, характеризующие фазовый переход второго
рода, соответствуют определенной максимальной температуре.
Диапазон температур Кюри для ферромагнетиков очень широк:
у радолиния температура Кюри 20 C, для читого железа - 1043 К.
Практически всегда можно подобрать вещество с нужной темпера-
турой Кюри.
А.с. 266 029: Магнитная муфта скольжения, содержащая кор-
пус и многополюсный ротор с постоянными магнитами,
отличающаяся тем, что с целью автоматического включения муфты
при заданной температуре, она снабжена шунтами, установленными
между полюсами ротора и выполненного из термореактивного мате-
риала, имеющего характеристику магнитной проницаемости с точ-
кой Кюри, соответствующей заданной температуре, а корпус и ро-
тор изготовлены из материала сточкой Кюри, соответствующей
температуре выше заданной.
При понижении температуры все парамагнетики, кроме тех у
которых парамагнетизм обусловлен электронами проводимости, пе-
реходят либо в ферромагнитное, либо в антиферромагнитное сос-
тояние.
8.1.4. У некоторых веществ (хром, марганец) собственные
магнитные моменты электронов ориентированы антипараллельно
(навстречу) друг другу. Такая ориентация охватывает соседние
атомы и их магнитные моменты компенсируют друг друга. В ре-
зультате антиферромагнетики обладают крайне малой магнитной
воспримчивостью и ведут себя как очень слабые парамагнетики.
8.1.4.1. Для антиферромагнетиков также существует темпе-
ратура, при которой антипараллельная ориентация спинов исчеза-
ет. Эта температура называется антиферромагнитной точкой Кюри
или точкой Нееля.
У некоторых ферромагнетиков (эрбин, диоброзин, сплавов
марганца и меди) таких температур две (верхняя и нижняя точка
Нееля), причем антиферромагнитные свойства наблюдаются только
при промежуточных температурах. Выше верхней точки вещество
ведет себя как парамагнетик, а при температурах меньших нижней
точки Нееля, становится ферромагнетиком.
8.1.5. Необратимое изменение намагниченности ферромагнит-
ного образца, находящегося в слабом постоянном магнитном поле,
при циклическом изменении температуры называется температурным
магнитным гистерезисом. Наблюдается два вида гистерезиса, выз-
ванных изменением доменой и кристаллической структуры. Во вто-
ром случае точка Кюри при нагреве лежит выше, чем при охлажде-
нии.
А.с. 467 314: Способ записи оптических изображений на
ферромагнитную пленку, заключающийся в ее экспонировании, от-
личающийся тем, что с целью упрощения процесса записи путем
исключения операции по намагничиванию пленки, экспонирование
пленки осуществляют в интервале от температуры Кюри при нагре-
ве до температуры Кюри при охлаждении.
А.с. 515 169: Способ сборки ферритовых постоянных магни-
тов в систему с предварительным намагничиванием каждого магни-
та, отличающийся тем, что с целью исключения потери
намагниченности при сборке, перед операцией намагничивания
каждый постоянный магнит нагревают до температуры, при которой
кривые возврата совпадают с кривой размагничивания.
8.1.6. Ферримагнетизм - (или антиферромагнетизм неском-
пенсированный) совокупность магнитных свойств веществ (ферро-
магнетиков) в твердом состоянии, обусловленных наличием внутри
тела межэлектронного обменного взаимодействия, стремящегося
создать антипараллельную ориентацию соседних атомных магнитных
моментов. В отличии от антиферромагнетиков, соседние противо-
положно направленные магнитные моменты в силу каких-либо при-
чин не полностью компенсируют друг друга. Поведение ферромаг-
нетика во внешнем поле во многом аналогично ферромагнетику, но
температурная зависимость свойств имеет иной вид: иногда су-
ществует точка компенсации суммарного магнитного момента при
температуре ниже точки Нееля. По электрическим свойствам фер-
ромагнетикид и э ле к т р и к и или полупроводники.
8.1.7. Суперпарамагнетизм - квазипарамагнитное поведение
систем состоящих совокупности экстремально малых ферро или фе-
римагнитных частиц. Частицы этих веществ при определенно малых
размерах переходят в однодоменное состояние с однородной са-
мопроизвольной намагниченностью по всему обьему частицы. Сово-
купность таких веществ ведет себя по отношению к воздействию
внешнего магнитного поля и температуры подобно парамагнитному
газу (сплавы меди с кобальтом, тонкие порошки никеля и т.д.)
Очень малые частицы антиферрмагнетиков также обладают
особыми свойствами, похожими на суперпарамагнетизм, посколько
в них происходит нарушение полной компенсации магнитных момен-
тов. Аналогичными свойствами обладают и тонкие ферромагнитные
пленки.
Супермагнетизм применяется в тонких структурных исследо-
ваниях, в методах неразрушающего определения размеров, форм,
количества и состава магнитной фазы и т.п.
8.1.8. Пьезомагнетики - вещества, у которых при наложении
упругих напряжений возникает спонтанный магнитный эффект, про-
порциональный первой степени величины напряжений. Этот эффект
весьма мал и легче всего его обнаружить в антиферромагнетиках.
8.1.9. Магнитоэлектрики - вещества, у которых при помеще-
нии их в электрическое поле возникает магнитный момент, про-
порциональный значению поля.
8.2. Магнитокалорический эффект - изменение температуры
магнетика при его намагничивании. Для парамагнетика увеличение
поля приводит к увеличению температуры. что используется для
получения сверхнизких температур методом адиабатического раз-
магничивания парамагнитных солей.
8.3. Изменение размеров тела, вызванное изменениями его
намагниченности, называют - магнитострикцией (обьемной или ли-
нейной).Величина эффекта для обьемной магнитострикции -3.10 в
минус пятой степени, а для линейной - 10 в минус четвертой
степени.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72